根据安培环路定律，半径为R的无限长载流圆柱导体的磁场经计算可以得出( )。
A. 在其外部，即r＞R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同
B. r＞R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度
C. r＞R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度
D. 在其内部，即r＜R处的磁场强度与r成反比
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根据安培环路定律，半径为R的无限长载流圆柱导体的磁场经计算可以得出( )。
A.在其外部，即r＞R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同 B.r＞R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度 C.r＞R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度 D.在其内部，即r＜R处的磁场强度与r成反比
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应用安培环路定律，半径为R的无限长载流圆柱导体的磁场经计算可以得出（）
A.在其外部，即r＞R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同 B.r＞R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度 C.r＞R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度 D.在其内部，即r＜R处的磁场强度与r成反比
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应用安培环路定律φHdl=∑I，对半径为R的无限长载流圆柱导体的磁场经计算可知（）
A.在其外部，即ru003eR处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同 B.ru003eR处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度 C.ru003eR处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度 D.在其内部，即r
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应用安培环路定律φHdl=∑I，对半径为R的无限长载流圆柱导体的磁场经计算可知（）
A.在其外部，即r＞R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同 B.r＞R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度 C.r＞R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度 D.在其内部，即r
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应用安培环路定律∮LHdL=∑I，半径为R的无限长载流圆柱导体的磁场经计算可以得出（）。
A.在其外部，即r＞R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同 B.r＞R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度 C.r＞R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度 D.在其内部，即r＜R处的磁场强度与r成反比
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用安培环路定理能求出有限长一段载流直导线周围的磁场（）
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（ ZHCS6-6 安培环路）若空间存在两根无限长直载流导线，空间的磁场分布就不具有简单的对称性，则该磁场分布 ( )
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对于多个无限长平行载流直导线的磁场问题，由于总的磁场强度不具备对称性，求解过程中不可用安培环路定理.
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安培环路定律反映了磁场与产生磁场的电流之间的关系。
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安培环路定律反映了与产生磁场的之间的关系（）
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安培环路定律反映了与产生磁场的电流之间的关系（）
载流导体周围的磁场方向与产生该磁场的载流导体中的电流方向无关（）
由描述磁场性质的磁通连续性原理和安培环路定律证明（）。
计算有限长的直线电生的磁场____用毕奥--萨伐尔定律,而____用安培环路定理求得(填能或不能)
判断载流导体产生的磁场方向用（）定则，判断载流导体在磁场中的受力方向用（）定则。
判断载流导体产生的磁场方向用（）定则，判断载流导体在磁场中的受力方向用（）定则
载流导体周围的磁场方向与产生磁场的()有关。
载流导体周围的磁场方向与产生磁场的（）有关。
载流导体周围的磁场方向与产生磁场的()有关。
磁场的安培环路定理表明磁场是非保守场。
稳恒磁场的安培环路定理 ? ，表明磁场是：
载流导体周围的磁场方向可用（）判断。
载流导体的周围存在着磁场。
载流导体的周围存在着磁场（）
载流导体周围的磁场方向与产生该磁场的（）有关。
载流导体周围的磁场方向，与产生该磁场的（）有关。
载流导体在磁场中二定受到磁场力的作用（）
载流导体周围的磁场方向与产生磁场的方向有关
磁场的安培环路定理说明磁场是保守力场。（ ）
判断载流直导体产生的磁场方向用（）
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